MAGNETIZACION
Cada corriente atómica es un pequeño circuito cerrado de dimensiones atómicas y puede, describirse apropiadamente como un dipolo magnético. El momento dipolar es la cantidad que interesa aquí, puesto que el campo de inducción magnética distante debido a un solo átomo se determina completamente especificando su momento dipolar magnético, . [2]
El momento magnético del i-ésimo átomo se expresa como . Se define una cantidad vectorial macroscópica, la magnetización , se suma vectorialmente, todos los momentos dipolares de un pequeño elemento de volumen y luego se divide el resultado por ; la cantidad resultante,
(2.4)
se llama momento dipolar magnético por unidad de volumen, o simplemente magnetización.
El haber tomado el límite en la ecuación (2.4) es el procedimiento acostumbrado de tomar los límites macroscópicos; se hace muy pequeño desde el punto de vista macroscópico, pero no tan pequeño que no contenga un número estadísticamente grande de átomos. La cantidad se vuelve entonces una función vectorial puntual. En el estado desmagnetizado, la suma dará cero como resultado de la orientación aleatoria de los , pero en presencia de un campo externo excitante, dependerá generalmente de este campo.
La función vectorial proporciona una descripción macroscópica de las corrientes atómicas interiores de la materia. Específicamente, mide el número de circuitos de corriente atómica por unidad de volumen multiplicado por el momento magnético efectivo o promedio de cada circuito. Desde el punto de vista puramente macroscópico, todos los efectos magnéticos debidos a la materia pueden describirse adecuadamente en función de , o por sus derivadas. Una de estas derivadas,, es la densidad de corriente de transporte equivalente que genera el mismo campo magnético que la magnetización ; ésta se llama densidad de corriente de magnetización JM. Antes de deducir esta importante relación que enlaza JM y ; un modelo simplificado de materia magnetizada como si ésta consistiese en corrientes atómicas que circulan en el mismo sentido por espiras o circuitos cerrados, lado a lado. Si la magnetización es uniforme, las corrientes en las diversas espiras tienden a eliminarse entre sí, y no hay corriente neta efectiva en el interior del material. Si la magnetización no es uniforme, la cancelación no es uniforme, la cancelación no será completa. Como ejemplo de magnetización no uniforme, es evidente que hay más carga moviéndose hacia abajo que moviéndose hacia arriba. Esto se denomina corriente de magnetización. Por lo tanto, aún cuando no haya transporte de carga, hay movimiento efectivo de carga hacia abajo, y esta corriente puede producir un campo magnético. [2]
La relación entre JM y . Se consideran dos elementos de pequeño volumen en un pedazo de material magnético, cada elemento de volumen colocado uno al lado del otro en la dirección del eje.
Cada corriente atómica es un pequeño circuito cerrado de dimensiones atómicas y puede, describirse apropiadamente como un dipolo magnético. El momento dipolar es la cantidad que interesa aquí, puesto que el campo de inducción magnética distante debido a un solo átomo se determina completamente especificando su momento dipolar magnético, . [2]
El momento magnético del i-ésimo átomo se expresa como . Se define una cantidad vectorial macroscópica, la magnetización , se suma vectorialmente, todos los momentos dipolares de un pequeño elemento de volumen y luego se divide el resultado por ; la cantidad resultante,
(2.4)
se llama momento dipolar magnético por unidad de volumen, o simplemente magnetización.
El haber tomado el límite en la ecuación (2.4) es el procedimiento acostumbrado de tomar los límites macroscópicos; se hace muy pequeño desde el punto de vista macroscópico, pero no tan pequeño que no contenga un número estadísticamente grande de átomos. La cantidad se vuelve entonces una función vectorial puntual. En el estado desmagnetizado, la suma dará cero como resultado de la orientación aleatoria de los , pero en presencia de un campo externo excitante, dependerá generalmente de este campo.
La función vectorial proporciona una descripción macroscópica de las corrientes atómicas interiores de la materia. Específicamente, mide el número de circuitos de corriente atómica por unidad de volumen multiplicado por el momento magnético efectivo o promedio de cada circuito. Desde el punto de vista puramente macroscópico, todos los efectos magnéticos debidos a la materia pueden describirse adecuadamente en función de , o por sus derivadas. Una de estas derivadas,, es la densidad de corriente de transporte equivalente que genera el mismo campo magnético que la magnetización ; ésta se llama densidad de corriente de magnetización JM. Antes de deducir esta importante relación que enlaza JM y ; un modelo simplificado de materia magnetizada como si ésta consistiese en corrientes atómicas que circulan en el mismo sentido por espiras o circuitos cerrados, lado a lado. Si la magnetización es uniforme, las corrientes en las diversas espiras tienden a eliminarse entre sí, y no hay corriente neta efectiva en el interior del material. Si la magnetización no es uniforme, la cancelación no es uniforme, la cancelación no será completa. Como ejemplo de magnetización no uniforme, es evidente que hay más carga moviéndose hacia abajo que moviéndose hacia arriba. Esto se denomina corriente de magnetización. Por lo tanto, aún cuando no haya transporte de carga, hay movimiento efectivo de carga hacia abajo, y esta corriente puede producir un campo magnético. [2]
La relación entre JM y . Se consideran dos elementos de pequeño volumen en un pedazo de material magnético, cada elemento de volumen colocado uno al lado del otro en la dirección del eje.
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